Для прояснения ситуации в излагаемом, вероятно, не будет излишним проведение мысленного эксперимента, вполне возможного в действительности.   Представим себе, что нейтронная звезда, попадает в поле тяготения сверхмассивного объекта и ускоряется им до значительной скорости. Затем происходит её соударение с объектом, массивнее красного карлика. В общепринятом, при некоторой скорости, эта  звезда может пройти, буквально, через ядро обычной звезды " без катастрофических последствий", в том смысле, что последняя может, в принципе, восстановиться.
 В настоящем изложении  соударение всегда будет жёстким.  Если же здесь скорость нейтронной звезды превысит определённый предел, то произойдет процесс, результаты которого не могут быть предсказаны классической механикой, в том смысле, что они будут зависеть только от энергии сталкивающихся объектов - например,  дисперсия, или возникновение нового объекта.

Эта же мысль следует из признания уровней Г.-Р. д. Описывая уровни в виде
L λ = k или  L = k/c *v
где
  L - светимость
 λ - длина волны излучения
 к - постоянная для уровня
 с - скорость света
 v - частота излучения

мы видим, что светимость (энергия излучения в единицу времени) квантована, пропорциональна, кратна к.
Следует представление об "основном излучении" для "уровней ГП". (Например, для "уровня Солнца" это видимый свет). Равно как и для экстраполируемых уровней ГП, а так же здесь уровней белых карликов и нейтронных звёзд.

Из-за крошечного размера нейтронные звёзды очень слабо излучают в оптическом диапазоне спектра, но во многих случаях наблюдаются как рентгеновские источники в тесных двойных системах
http://www.astronet.ru/db/msg/1162213