№04 апрель 2026
Портал функционирует при финансовой поддержке Министерства цифрового развития, связи и массовых коммуникаций.
|
29.01.2026 10:31:27
Е.А.Меркулов
Краткий комментарий квантования масс элементарных частиц. Автором установлена следующая закономерность в распределении масс изотопических состояний гиперонов: С уменьшением электрического заряда «изотопа» масса возрастает на величину, кратную Еа = 1,6 МэВ. Так: 1) масса Σ°-гиперона на 2Еа = 3,2 МэВ превышает массу Σ+-гиперона 2) масса Σ ̄ -гиперона на 3Еа = 4,8 МэВ превышает массу Σͦ -гиперона 3) масса Ξ ̄ -гиперона на 4Еа = 6,4 МэВ превышает массу Ξͦ -гиперона Данная закономерность позволяет (исходя из имеющихся экспериментальных значений масс гиперонов [1]) произвести уточнение этих масс: 1) Σ+-гиперон: масса табличная = 1189,36±0,06 МэВ; масса уточненная = 1189,32±0,02 2) Σ° -гиперон: масса табличная = 1192,46±0,08 МэВ; масса уточненная = 1192,52±0,02 3) Σ ̄ -гиперон: масса табличная = 1197,34±0,05 МэВ; масса уточненная = 1197,32±0,02 4) Ξ° -гиперон: масса табличная = 1314,90±0,60 МэВ; масса уточненная = 1314,92±0,13 поскольку m( Ξ ̄ ) – m( Ξ° ) = 1321.32±0.13 - 1314.9±0.6 = 6,4 МэВ Данные уточнения масс подлежат экспериментальной проверке. Тем более, что данная закономерность квантования масс распространяется и на барионные резонансы: 1) резонанс Ξ(1530), изоспин: I = ½ (2 зарядовых состояния) масса отрицательного состояния этого резонанса Ξ(1530) ̄ на 2Еа = 3,2 МэВ превышает массу его нейтрального состояния Ξ(1530)° m( Ξ(1530) ̄ ) - m( Ξ(1530)°) = 1535.0±0.6 - 1531.8±0.3 = 3,2 МэВ Соответственно: табличная масса резонанса Ξ(1530) ̄ = 1535.0±0.6 МэВ …а уточненная – составит: 1535.0±0.3 МэВ, что вдвое точнее. 2) резонанс Σ(1385), изоспин: I = 1 (3 зарядовых состояния) m( Σ(1385)° ) – m( Σ(1385)+ ) = 1382.0±2.5 - 1382.3±0.4 = 1.6 МэВ m( Σ(1385) ̄ ) – m( Σ(1385)° ) = 1387.4±0.6 - 1382.0±2.5 = 3.2 МэВ Соответствующее уточнение масс дает следующий результат: масса Σ(1385)+ => 1382.35±0.35 МэВ масса Σ(1385)° => 1383.95±0.35 МэВ масса Σ(1385) ̄ => 1387.15±0.35 МэВ 3) резонанс Ξ(1820), изоспин: I = ½ (2 зарядовых состояния) Масса этого резонанса (без зарядового разделения) определена как 1823±6 МэВ Однако, согласно общей схеме квантования масс микрочастиц, масса заряженной формы его изотопического состояния должна на 5 квантов Ea (8.0 МэВ) превышать массу нейтрального состояния. Соответственно: m( Ξ(1820)° ) = 1819±2 МэВ m( Ξ(1820) ̄ ) = 1827±2 МэВ Что также позволяет экспериментальным путем проверить гипотезу существования в Микромире кванта изотопического расщепления масс. Различие масс протона и нейтрона (Мn – Мp ≈ 1.3 МэВ) не соответствует рассматриваемому кванту массы изотопического расщепления гиперонов. Что позволяет (наряду с гиперонным квантом: Eа=1.6 МэВ) вести речь и о протонном кванте изотопического расщепления: E1=1.3 МэВ Именно на эту величину отличаются друг от друга зарядовые состояния резонанса: Δ(1232), изоспин: I = 3/2 Масса данного резонанса (без разделения на его зарядовые состояния) лежит (согласно экспериментальным замерам) в пределах: от 1230 до 1234 МэВ. При этом, массы зарядовых состояний Δ(1232)-резонанса должны (в случае справедливости сделанных выше предположений о существовании кванта массы), с высокой степенью точности соответствовать следующим значениям: Δ(1232)++ иметь массу 1230.1 МэВ Δ(1232)+ - 1231.4 МэВ Δ(1232)° - 1232.7 МэВ Δ(1232) ̄ - 1234.0 МэВ Что также является объектом экспериментальной проверки. Таким образом, барионные резонансы следует различать по двум типам квантования (протонному и гиперонному) масс их зарядовых состояний. Что, вполне очевидно, связано с различием внутренней структуры микрочастиц, объединяемых общим названием «барионные резонансы». [1] Физические величины. Справочник под редакцией И.С.Григорьева и Е.З.Мейлихова. М. Энергоатомиздат. 1991. с 979-992 |
|
|
|
|
21.08.2025 09:11:49
Сопутствующее замечание.
Настоящая тема явилась «ответом» на отказ редакции журнала «Наука и Жизнь» от публикации соответствующей статьи на страницах самого журнала, по причине несоответствия оформления предложенной мною статьи каким-то там требованиям. Привожу ссылку на данную статью: http://www.nkj.ru/forum/forum29/topic21091/messages/message415720/#message415720 Также привожу расчет преобразований Лоренца, показывающий инвариантность критерия одновременности разноместных событий по отношению к этим преобразованиям. Критерий одновременности в ИСО К для событий: [B]A(x1, t1)[/B] и[B] В(x2, t1)[/B] имеет вид: [B]t3 - t1 = (x2 - x1) / c[/B] Применяем к нему обратные преобразования Лоренца, с учетом «контрольного» события [B]С(х1, t3)[/B] и обозначением фактора Лоренца через «g», сокращаемого в процессе подстановки. t3 = g ⋅ (t’3 + x’1 ⋅ v/c^2) t1 = g ⋅ (t’1 + x’1 ⋅ v/c^2) x2 = g ⋅ (x’2 + t’1 ⋅ v) x1 = g ⋅ (x’1 + t’1 ⋅ v) t’3 + x’1 ⋅ v/c^2 - t’1 - x’1 ⋅ v/c^2 = (x’2 + t’1 ⋅ v - x’1 - t’1 ⋅ v) / c [B]t’3 - t’1 = (x’2 - x’1) / c[/B] Что является критерием одновременности (по условию: t’2 = t’1) уже в ИСО К’ Другими словами, разноместные события (x1 ≠ x2) одновременные (t1 = t2) в одной ИСО, будут являться одновременными (для событий: [B]A'(x'1, t'1)[/B] и [B]В'(x'2, t'1)[/B] ) и в любой другой ИСО. Вопреки широко распространенному заблуждению (подменяющему явление рассинхронизации часов при переходе из одной ИСО в другую, понятием нарушения одновременности в этом процессе) о событиях в вагоне, распахивающему свои двери на полном релятивистском ходу.
Изменено:
Евгений Меркулов - 23.08.2025 10:41:20
|
|
|
|
|
20.08.2025 10:01:45
Наглядная иллюстрация сказанного выше
Синхронизируем в начальный момент времени показания двух часов, размещенных в разных точках ИСО К часы [B]№1(х1=11, t1=0)[/B] часы [B]№2(х2=19, t2=0)[/B] Аналогичным образом синхронизируем другую пару часов в ИСО К' часы [B]№3(х'3=10, t'3=0)[/B] часы [B]№4(х'4=20, t'4=0)[/B] Пусть ИСО К' движется относительно неподвижной ИСО К со скоростью 60% от скорости света. В этом случае, через 5 часов по часам ИСО К все часы, синхронизированные в ИСО К' покажут лишь 4 часа (t'3 = t'4 = 4) часы [B]№3(х'3=10, t'3=4)[/B] часы [B]№4(х'4=20, t'4=4)[/B] В то время как, все часы, синхронизированные в ИСО К покажут: t1 = t2 = 5 часы [B]№1(х1=11, t1=5)[/B] часы [B]№2(х2=19, t2=5)[/B] Притом, что в ИСО К' их показания (в результате прямых преобразований Лоренца) будут соответствовать: часы [B]№1(х'1=10, t'1=-2)[/B] часы [B]№2(х'2=20, t'2=-8)[/B] (t'1 ≠ t'2) А. стало быть, два разноместных события свершившиеся одновременно в 5 часов в ИСО К (по часам, синхронизированным в этой ИСО К), произойдут также одновременно (по часам, синхронизированным в ИСО К') и в ИСО К' но только в 4 часа... При этом, показания часов №1 и №2 (рассинхронизировавшихся в процессе своего перехода из одной ИСО в другую), станут показывать (в тех же самых точках пространства), но в "чужой" для них ИСО "неправильное" время. Точнее говоря, по показаниям часов, утративших свою синхронизацию, уже нельзя судить о том одновременно или нет произошли разноместные события.
Изменено:
Евгений Меркулов - 20.08.2025 10:03:32
|
|
|
|
|
20.08.2025 09:56:04
Имеем два разноместных события:
[B]A(x1, t1)[/B] (собака тявкнула в точке: x1 в момент времени: t1) [B]B(x2, t2)[/B] (в точку: x2 ударила молния в момент времени: t2) Вспышку этой молнии собака увидит в момент времени: t3 = t2 + |х2 - х1|/с (контрольное событие №3): [B] C(x1, t3)[/B] И только в том случае (что нас собственно и интересует), если собака тявкнула одновременно с ударом молнии (t1 = t2) мы получим «критерий одновременности двух разноместных событий» [B]A[/B] и [B]B[/B] в ИСО К, а именно: t3 = t1 + |х2 - х1|/с Не трудно убедиться в том, что этот критерий одновременности инвариантен относительно преобразований Лоренца: [B]t3 = t1 + |х2 - х1|/с → t′3 = t′1 + |x′2 − x′1|/c[/B] Что означает одновременность (t′1 = t′2) этих же двух событий [B]A'[/B] и [B]B'[/B] (тявканье собаки и вспышка молнии) и в ИСО К' Другими словами,[B] одновременность[/B] двух[B] разноместных событий[/B] в СТО [B]имеет абсолютный[/B], а не относительный [B]характер[/B], как это принято считать по причине ошибочной интерпретации явления рассинхронизации показаний двух часов при переходе из одной ИСО (в которой эти часы были синхронизированы) в другую (где показания этих часов расходятся).
Изменено:
Евгений Меркулов - 20.08.2025 09:01:16
|
|
|
|
|
16.06.2025 14:27:23
Не только спутниковые , но и экзопланетные системы подчиняются общей закономерности масштабирования своих структур. Так, к примеру...
[B]Экзопланетная система звезды: 14 Геркулеса.[/B] [B]a(n) = 0,102 ⋅ (3 ⋅ 2^n + 4)[/B] а. е. В планетной системе этой звезды обнаружены (на текущий момент) только две экзопланеты. a(3) = 2.856 [B]14 Her b[/B] (2.839) a(6) = 19.992 [B]14 Her c [/B](20) Местоположение этих экзопланет соответствует местоположению в солнечной системе Урана и, отсутствующего в нашей системе по необсуждаемой здесь причине, Фаэтона. Для сравнения: [B]планетная система Солнца[/B]. [B]a(n) = 0,1 ⋅ (3 ⋅ 2^n + 4)[/B] а. е. a(0) = 0,7 [B]Венера [/B](0.723) a(1) = 1,0 [B]Земля [/B](1,00) a(2) = 1,6 [B]Марс [/B](1.52) a(3) = 2,8 пояс астероидов – аналог [B]14 Her b[/B] a(4) = 5,2 [B]Юпитер [/B](5.2) a(5) = 10 [B]Сатурн [/B](9,45) a(6) = 19.6 [B]Уран [/B](19,23) – аналог [B]14 Her c[/B] |
|
|
|
|
16.06.2025 11:21:57
[B]Спутниковая система Урана.[/B]
[B]a(n) = 27 ⋅ (3 ⋅ 2^n + 4) [/B]тыс. км. n = 0 a(n) = 189 [B]Ариэль [/B](191) n = 1 a(n) = 270 [B]Умбриэль [/B](266) n = 2 a(n) = 432 [B]Ариэль [/B](436) Теоретический расчет местоположения главных спутников Урана возле гиганта [B]a(n)[/B] хорошо согласуется с реальным значением больших полуосей орбит главных спутников Урана. |
|
|
|
|
15.06.2025 09:55:43
[B]Спутниковая система Юпитера.[/B]
Теоретический расчет местоположения галилеевых спутников Юпитера возле гиганта: [B]a(n)[/B] хорошо согласуется с реальным положением дел - размером больших полуосей их орбит: [B]a[/B]. [B]a(n) = 67 ⋅ (3 ⋅ 2^n + 4)[/B] тыс. км. n = 0 a(n) = 469 [B]Ио [/B](a = 422) n = 1 a(n) = 670 [B]Европа [/B](a = 671) n = 2 a(n) = 1072 [B]Ганимед [/B](a =1070) n = 3 a(n) = 1876 [B]Каллисто [/B](a = 1883)
Изменено:
Евгений Меркулов - 15.06.2025 09:57:37
|
|
|
|
|
12.06.2025 13:34:24
удаление дубликата
Изменено:
Евгений Меркулов - 15.06.2025 09:53:43
|
|
|
|
